1 矢量分析
矢量是现代数学、物理学中的一个重要概念。爱尔兰数学家哈密顿(W.R.Hamilton,1805~1865)**个使用矢量(vector)这个词来表示一个有向线段。1935年,我国***公布的《数学名词》中vector被译为“矢量、向量”。在数学中多称为向量,在物理中多称为矢量。
本章重点阐述矢量分析的基本理论和分析方法。矢量分析就是矢量函数的微积分,它是研究电磁场的重要工具。*先讨论矢量场基本概念、运算,重点阐述电磁场的梯度、散度、旋度概念和运算,然后介绍矢量场的亥姆霍兹定理和唯一性定理。
1.1 矢量的基本运算
1.单位矢量
单位矢量表示模为1的矢量,任意矢量可以写为或。例如,直角坐标系中单位矢量为,圆柱坐标系中单位矢量为,球坐标系中单位矢量为。
2.空间矢量
在电磁场空间,通常将电荷源或者电流的位置点称为源点,通常用带撇的量表示,例如,将待求解的空间某点称为场点,采用不带撇的量表示,如。空间任一点可用一个矢量表示,由原点指向该点。例如,图1.1中场点可以用矢量表示为
(1.1)
源点可以表示为
(1.2)
式中,对应场点和源点的位置矢量。
由源点指向场点的距离矢量为的模为
(1.3)
方向为
(1.4)
图1.1 位置矢量和距离矢量关系示意图
3.矢量加减法
矢量加减法可以用平行四边形法则,各分量分别相加、减。例如,在直角坐标系中两个矢量和分别为
(1.5)
(1.6)
式中,为矢量在直角坐标系的分量;为矢量在直角坐标系的分量。两个矢量相加后为
(1.7)
4.矢量的标量积(点乘)
两矢量的标量积为
(1.8)
式中,为和的夹角,两个矢量相乘后为标量。
5.矢量的矢量积(叉乘)
两矢量的矢量积仍是一个矢量,可以用行列式表示为
(1.9)
矢量相乘后的数值为
(1.10)
6.矢量的混合积
矢量的三重乘积可以表示为,常用的变换式为
(1.11)
7.矢量的一阶微分运算
在矢量分析中,经常用到哈密顿算子,记作“”(读作“Nabla”)。哈密顿算子表示对空间坐标的一阶微分运算,在直角坐标系中哈密顿算子的展开式为
(1.12)
对于距离矢量有和成立。其中表示对源点坐标进行微分,为。证明如下。距离矢量的模为
对空间矢量的场点坐标进行一阶微分运算,写为
(1.13)
(1.14)
对空间矢量和的源点坐标进行一阶微分运算,写为
(1.15)
(1.16)
8.矢量的二阶微分运算
拉普拉斯算子(Laplacian)表示对空间坐标的二阶微分运算,可以写为。在直角坐标系中拉普拉斯算子的展开式为
(1.17)
拉普拉斯算子作用在标量函数和矢量函数的表达式分别为
(1.18)
(1.19)
在圆柱坐标系中,拉普拉斯算子作用在标量函数和矢量函数的表达式分别为
(1.20)
(1.21)
在球坐标系中,拉普拉斯算子作用在标量函数和矢量函数的表达式分别为
(1.22)
(1.23)
1.2 电磁场中标量场和矢量场
假设在空间某个确定区域内的任意点处都对应着一个确定的物理量,则称这个物理量为一个场。从数学的角度看,就是在该区域内定义了一个函数,这个函数可以为标量,也可以为矢量。物理量为标量时称为标量场,物理量为矢量时称为矢量场。
1.标量场
电磁场中的标量主要有电位、标量磁位等场量。空间中每一点都可以定义一个电位,这些空间点的标量共同构成一个标量场,标量场可以用等值面表示。磁场中在电流密度为零的区域,即没有电流分布的区域,空间中每一点都可以定义一个标量磁位,这些空间点的标量共同构成一个标量场。
2.标量场的等值面
标量场的分布可以采用等值面来直观形象地描绘。等值面上的任一点的函数值相等,即
(1.24)
式中,为常数。随着的取值不同,可获得一系列不同的等值面,空间中可以绘制多组等值面。一般情况下,为单值函数,所以这些等值面互不相交。
在与z轴平行的平面标量场中,函数具有相同函数值的点所组成的*线称为等值线,。
3.矢量场
电场中每一点都可以定义一个电场强度,这些矢量的总和构成一个矢量场,矢量场可以用场线表示,如电场线,电场单位为伏/米,符号为V/m。
电场中的标量电位与矢量电场强度之间的关系可以用积分形式表示:
(1.25)
式中,为矢量线的线元;P和Q分别为空间中两个观测点。电位和电场在空间的点是一一对应的,单位为伏,符号为V。
磁场中每一点都可以定义一个磁场强度,这些矢量的总和构成一个矢量场,可以用磁场线表示,磁场单位为安/米,符号为A/m。
磁场在传导电流为零的区域内,且磁场的积分路径不穿过磁屏蔽面,此时,标量磁位与矢量磁场强度之间的关系可以用积分形式表示:
(1.26)
式中,P和Q为空间中两个观测点。标量磁位和磁场在空间的点是一一对应的,单位为安,符号为。
4.矢量场的矢量线
为了形象地描绘矢量场的分布,引入矢量场的矢量线概念。在矢量场中,矢量线上面的每一点处切线方向都与矢量场在该点的方向相同。例如静电场中的电场线。矢量场中矢量线可以分布在整个场域,但它们互不相交。
根据矢量线的定义,矢量线的方程可以写为
(1.27)
在直角坐标系中,方程可展开为
(1.28)
上式为矢量线的微分方程,其中为矢量在直角坐标系的分量;为的积分元分量。
5.矢量场的矢量管
矢量管是矢量场中特殊的一种矢量*面,如果在矢量场内取任一条不是矢量线的闭合*线,并经过其每一点引一条矢量线,那么这些线的轨迹就是一管状矢量*面,称之为矢量管(图1.2)。流体通过矢量管的任意截面的通量都是相同的。
1.3 标量场的方向导数和梯度
研究一个标量场,不仅要掌握物理量在空间的分布情况,还需要知道它的空间变化规律以及与其他物理量之间的相互关系,采用方向导数和梯度来进行表征。
1.3.1 方向导数
方向导数定义为函数从点沿路径到点的变化率,记做。对于电场,空间各点的电位构成一个标量场,电位沿不同方向的变化率不同。在直角坐标系中可写为
(1.29)
式中,分别对应在直角坐标系的方向余弦。路径的方向可以采用单位矢量表示,为。
方向导数解决了标量场中在给定点处沿某一方向的变化率问题。下面来探讨函数在哪个方向上变化率最大,以及如何计算最大变化率。
设矢量,那么式(1.29)可以写成矢量与的标量积,即
(1.30)
上式表明:标量函数沿方向的方向导数为矢量在上的投影。因在给定点处为一个固定的矢量,所以只有当的方向与方向一致时,方向导数才取得最大值,此时增加得最快;
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